к оглавлению

8. Деформация эфирной среды в электрическом и магнитном полях

Влияние электрического тока на поведение магнитной стрелки впервые было обнаружено Эрстедом в 1820 году [62]. Явление электроиндукции наблюдал Фарадей [63]. Позднее было показано, что эквипотенциальные линии магнитного поля вокруг проводника с током представляют собой концентрические окружности. Вот как описывал Пойнтинг возникновение силовых линий вокруг проводника с током: :<когда сила электрического тока, который течет в прямом проводе, постепенно возрастает от нуля, окружающее пространство заполняется магнитными силовыми линиями, которые имеют форму кругов, расположенных вокруг оси провода. :эти силовые линии попадают на свои места, двигаясь наружу от провода; так, что магнитное поле растет, благодаря постоянному испусканию проводом силовых линий, которые расширяются и распространяются, подобно тому, как от брошеного в стоячую воду камня на ее поверхности расходятся круги.> [64].

Затем была обнаружена электродвижущая сила (ЭДС) самоиндукции. Согласно закону Ленца [56] индукционные токи всегда направлены таким образом, что их собственное поле противодействует изменению вызывающего их поля. ЭДС самоиндукции возникает при выключении электрической цепи. Поскольку при выключении цепи магнитное поле вокруг проводника с током исчезает, логично предположить, что ЭДС самоиндукции образуется за счет перехода энергии магнитного поля в электрический ток.

Рис. 15. Эквипотенциальные линии магнитного поля в эфирной среде (вакууме) вокруг линейного проводника с током I.

Согласно нашей концепции механизм явления самоиндукции состоит в следующем. В начальный период включения электрической цепи электричекий ток не может сразу достигнуть своей максимальной величины, так как часть его энергии расходуется на образование магнитного поля в эфирной среде вокруг проводника (здесь мы рассматриваем проводник, расположенный в вакуумированном пространстве). Магнитное поле не может возникнуть мгновенно, так как электромагнитные возмущения в вакууме распространяются с конечной скоростью, - скоростью света С. В принципе, магнитное поле от проводника с током распределено на неопределенно большое расстояние. Магнитное поле поддерживается все время, пока ток течет в проводнике, рис.9, 15. При выключении электрической цепи энергия магнитного поля, запасенная в эфирной среде, отдается назад в виде тока самоиндукции в проводник. Совершенно очевидно, что в период включения цепи часть электрической энергии упруго запасается в виде магнитного поля вокруг проводника. В период выключения она упруго возвращается в цепь в виде ЭДС самоиндукции. Некоторая часть энергии, как при включении тока, так и при выключении безвозвратно теряется на электромагнитное излучение.

Таким образом, эфирная среда или вакуум вокруг проводника играет роль упругого элемента, запасающего энергию. Вокруг проводника с током возникает скручивающая (один из видов сдвиговой) деформация эфирной среды, описываемая тензором МакКулага (12).

Довольно трудно придумать другие механизмы, которые удовлетворительно бы объясняли как явление самоиндукции, так и наблюдаемые в опытах другие эффекты. Гипотетически можно допустить существование единичных материальных носителей магнитного поля, которые способны к движению лишь по замкнутым траекториям. П. Дираком предприняты попытки теоретически обосновать наличие индивидуальных носителей, которые были названы монополями [54, 59]. Такие монополи, естественно, могут двигаться и не по замкнутым траекториям. Если бы единичные носители магнитного поля существовали, они могли бы накапливаться на полюсах, аналогично электрическим зарядам и обладали бы статической природой. В этом случае, они легко обнаруживались бы экспериментальными методами.

Можно было бы представить магнитные монополи в виде волн, движущихся вокруг проводника с током. Однако и в этом случае возникает противоречие, состоящее в том, что разрешенной скоростью распространения электромагнитных колебаний в эфире является только лишь скорость света С, близкая, как известно, к константе. Таким образом, вокруг проводника с током не может существовать магнитная волна, которая обращается вокруг этого проводника с разной, в зависимости от расстояния до проводника, скоростью. Ранее Ю.К. Сахаровым [65] было отмечено, что закон сохранения энергии запрещает существование магнитного монополя.

Обоснование возможности существования газообразного или жидкостного эфира встречает больше принципиальных противоречий, чем его квазитвердая модель. Чрезвычайно трудно представить и математически промоделировать замкнутые потоки частиц газа или жидкости без образования локальных вихрей, нестабильностей, разных форм ламинарного, турбулентного и других видов движения. Поведение реальных газов подчинено законам термодинамики. Как известно, именно нестабильность движения характерна для потоков реальных жидкостей, в том числе и сверхтекучих. Наблюдениями за магнитной составляющей радиоволн различной частоты в межпланетном пространстве установлено, что ее скорость распространения, как и скорость света С, постоянна [43]. Это свидетельствует в пользу существенной однородности эфирной среды и указывает весьма малую вероятность существования в нем разных видов динамической нестабильности.

В вихревом образовании (совокупности вложенных друг в друга движущихся по круговым траекториям частиц среды) движение, в зависимости от расстояния до центра вращения, должно происходить с различной скоростью. Для каждого из вложенных в вихрь колец должны быть соблюдены законы равенства моментов количества движения и неразрывности среды. На периферии вихря круговая скорость движения частиц ниже, по направлению к центру она повышается. Но на некотором расстоянии от центра, как показывают наблюдения, круговая скорость приобретает максимальное значение. Далее к центру вихря круговая скорость движения частиц падает. Явление снижения круговой скорости движения у центра вихря объясняется ослаблением действия центробежной силы на инерционные частицы (т.е. на частицы, обладающие массой). Наиболее наглядно явление снижения скорости в центре вихревого движения наблюдаются на примере атмосферных циклонов, ураганов, тайфунов, торнадо и др.

На рисунке 16 представлен профиль скорости движения воздуха в атмосферном тайфуне, подтверждающий это явление. Скоростной профиль этого природного явления зарегистрирован в Маниле, 20 октября 1882 г. [66]. Общее время прохождения тайфуна через город составило около 12 часов. Примерно за 5 часов скорость ветра V достигла 60 м/с. Затем в центре торнадо она резко упала практически до нуля. После прохождения центра, скорость ветра опять достигла максимума.

Рис. 16. Скорость ветра при прохождении тайфуна через Манилу 2 октября 1882 г.

Эксперименты показывают, что вокруг проводника с током градиент снижения напряженности магнитного поля направлен от проводника и его функция имеет монотонный характер [56, 67]. При этом, как показано выше, эфирная среда обладает специфической массой (см. раздел 6), а процессы образования магнитного поля вокруг проводника с током инерционны. Если магнитное поле в действительности было бы вихревым, тогда вблизи поверхности проводника, по которому течет постоянный ток, мы наблюдали бы сравнительно слабое магнитное поле. На некотором расстоянии оно приобретало бы максимальное значение. Затем, по мере удаления от проводника, магнитное поле монотонно бы уменьшалось. Таким образом, известное уравнение Максвелла ( - упругое смещение) не может быть соотнесено с вихревым движением инерциальной среды. Вышеприведенное уравнение Максвелла предполагает монотонное убывание магнитного потока от линейного тока по направлению нормали к этому току.

Как показано выше, распределение скорости и энергии в вихревом движении частиц, обладающих инерцией (массой) совершенно другое, чем то, которое описывается уравнением Максвелла. На самом деле, монотонное уменьшение величины магнитного поля вокруг проводника, по которому течет постоянный ток, начинается непосредственно от поверхности проводника. Эти наблюдения свидетельствуют в пользу гипотезы квазитвердого эфира МакКулага (см. раздел 5).   

Заметим также, что представление магнитного поля в виде вихря вблизи, например, постоянного магнита предполагает наличие динамического движения. Однако поле постоянного магнита действительно постоянно. Оно не обнаруживает себя, если вблизи нет другого магнита или движущегося проводника. Динамическое движение, образованное потоком гипотетических магнитных частиц вблизи цилиндрического соленоида с током, как отметил У. Томсон, (см. раздел 2) действительно втягивало бы частицы внутрь соленоида. Однако поток частиц, образующий магнитное поле, выталкивал бы затем эти частицы из соленоида. Вынос частиц из соленоида происходил хотя бы в силу инерционности их движения. При этом опыт показывает, что втянутые ферромагнитные частицы остаются внутри соленоида. Они остаются в области максимальной напряженности магнитного поля, то есть там, где наблюдается максимальная деформация эфирной среды.

Исходя из вышеизложенного, наиболее логично представить магнитное поле в виде скручивающей (сдвиговой) деформации эфирной среды. Строго доказано, что магнитные силовые линии всегда замкнуты. Эквипотенциальные линии упругих сдвиговых деформаций тоже всегда замкнуты [53]. В этом случае соблюдается так называемое условие неразрывности среды. Следует полагать, что условие неразрывности среды имеет силу и для эфира.

Частицы в эфирной среде жестко связаны друг с другом, поэтому в ней возможны лишь перемещения частиц относительно друг друга, образуя деформации этой среды. В ней не происходят вращательные движения одних частиц относительно других. Если бы частицы эфира обладали бы спином, тогда свет, проходящий через поле сильного магнита был бы поляризован.

В эфирной среде, как показано выше, возможны лишь крутильные, сдвиговые, скручивающие деформации, то есть деформации формы. Соответственно в деформированной эфирной среде могут существать магнитные поля различной формы, отражающие форму деформации среды. Потенциальная энергия в эфирной среде запасается в виде магнитного поля и поля электрического заряда. Оба этих поля отражают деформацию эфирной среды разного рода. Динамические явления, происходящие в эфирной среде, будут проявляться в виде токов смещения.

Скручивающия деформация может быть отражена уравнением, описывающим линейно убывающую с увеличением расстояния от линейного проводника деформацию. Она полностью описывается, как показал Томсон и А.Зоммерфельд уравнением Максвелла (см. раздел 5).

Представим простые модели деформации эфирной среды в соответствии с концепцией квазитвердого эфира. Как было показано выше, при наложении электрического и, или магнитного поля частицы эфирной среды будут смещены от их положения равновесия, которое они бы занимали в пространственно-сетчатой структуре в невозмущенном состоянии. Рассмотрим схему смещений в эфирной среде при наложении на нее электростатического поля, например между обкладками заряженного вакуумированного конденсатора. В этом случае эфирная среда, рис.8, подвергнется деформации, так как это показано на рис.17.

Рис. 17. Деформация эфирной среды в электрическом поле заряженного плоского конденсатора.

При этом частица эфирной среды, имеющая положительный заряд, сместится от пластины, заряженной положительно. Отрицательно заряженная частица эфирной среды, наоборот, будет находиться в контакте с положительно заряженной пластиной.

Естественно, что схема, приведенная на рис.17 (плоское сечение), в значительной степени упрощена, так как заряды, например, электроны, в теле пластины конденсатора разместятся в соответствии с законами электронного газа и картина, в целом, будет сложнее. Заметим, что смещение между положительной и отрицательной частицами эфирной среды в поле конденсатора составит некоторую величину ς.

Емкость вакуумированного конденсатора С можно рассчитать по формуле [56]:

, (35)

где ε0 - диэлектрическая проницаемость вакуума, S - площадь пластин конденсатора, h - расстояние между его параллельными поверхностями.

Как следует из формулы (35), емкость вакуумированного плоского конденсатора не зависит от толщины его пластин и их проводимости, вида материала, из которого они изготовлены и т.п. Величина S/h, входящая в формулу, относится лишь к тому объему эфирной среды, который заключен между обкладками конденсатора.

Если на пластины плоского конденсатора, рис.17, подать напряжение, то в объеме S·h возникнет деформация эфирной среды (вакуума). Объем деформированного вакуума будет тем больше, чем больше площадь пластин конденсатора. При одном и том же напряжении на обкладках конденсатора напряженность электрического поля между ними будет тем больше, чем меньше расстояние h. Большая напряженность электрического поля вызывает большую степень деформирования вакуума. Таким образом, именно способность к деформированию эфирной среды и обусловливает емкость плоского и всех других видов конденсаторов.

Теперь представим, как происходит деформация эфирной среды в магнитном поле. Согласно ранее приведенному обоснованию, в магнитном поле эфирная среда деформируется сдвиговыми силами, причем каждый последующий ряд среды сдвигается относительно предыдущего в одну и ту же сторону.

На рисунке 18 представлено плоское сечение такой сдвиговой деформации эфирной среды в однородном магнитном поле, которая будет наблюдаться в одной из сторон центральной части очень длинного (квазибесконечного) соленоида. Заметим, что в однородном магнитном поле каждый ряд сдвинут относительно предыдущего на некоторую величину деформации ξ.

Рис. 18. Однородная деформация эфирной среды вблизи сильного магнита или соленоида с током. Пример постоянного градиента напряжённости поля в поперечном направлении к силовым полям. Подобный градиент можно наблюдать в средней части очень длинного соленоида (магнита).

Как известно [67], индуктивность L цилиндрического соленоида (катушки индуктивности) зависит от магнитной проницаемости среды μ, его длины l, площади поперечного сечения S и числа витков N. Для соленоида, находящегося в вакууме, при соотношении длины l к диаметру его витков d, l/d > 10, величина

L = μ0·n2V, (36)

где μ0 - магнитная проницаемость вакуума, n = N/l - число витков на единицу длины, V = Sl - объем соленоида.

Как и для конденсатора, индуктивность соленоида не зависит от проводимости, и вида материала проводника. В формуле (36) обращает на себя внимание та ее особенность, что индуктивность соленоида определяется, в том числе, тем объемом V и свойствами μ0 вакуума, который находится внутри его витков. Совершенно ясно, что если объем V будет равен нулю, то и индуктивность соленоида также будет равна нулю. Увеличение n - числа витков или числа токов на единицу длины соленоида - существенно повышает степень деформации вакуума.

Опыты с соленоидами позволяют ярко продемонстрировать такое важное свойство вакуума, как его инерционность. Например, при выключении источника электродвижущейся силы (ЭДС) в цепи, содержащей индуктивность L и сопротивление R ток I будет изменяться по закону [67]:

, (37)

где I0 - начальное значение тока перед выключением цепи, t - время.

Из формулы (37) следует, что ток в цепи уменьшается от начального значения тем медленнее, чем больше величина индуктивности L и, соответственно, больше пространства (вакуума), занимает внутренний объем соленоида. С одной стороны, при выключении цепи с током, в соленоиде и вокруг его магнитное поле уменьшается и исчезает совсем. С другой стороны, уменьшение магнитного поля происходит по экспоненциальному закону. Это означает, что процесс изменения поля теоретически продолжается бесконечно долго. Так как скорость распространения электромагнитных возмущений в эфирной среде происходит со скоростью света, можно считать, что при выключении (включении) электрической цепи изменение магнитного поля охватывает, со временем, неопределенно большое пространство. Соответственно, инерционность эфирной среды в этом случае складывается из наличия физического т.е. магнитного поля и конечной величины скорости распространения возмущений в ней. Аналогично, с проявлением инерционных свойств вакуума, происходит разряд и заряд конденсатора, в том числе вакуумированного [67]. Таким образом, инерциальность есть неотъемлемое и очень важное свойство вакуума (эфирной среды). Анализ рисунков 17 и 18 позволяет понять, почему наблюдается большая разница в силовом воздействии магнитного и электрического поля на разные материалы.

Например, притяжение двух наэлектризованных тел сравнительно мало по сравнению с силой, с которой притягивается кусок железа к магниту. Действительно, при деформации электрическим полем эфирной среды, рис.17, происходит смещение второго ряда зарядов относительно первого ряда на величину ζ. Такое смещение происходит через один ряд. Общее смещение Ue соседних рядов элементов эфирной среды составит не более величины ζ.

Иная ситуация будет наблюдаться, если рассматривать суммарную величину смещения рядов элементов эфирной среды Um в магнитном поле, рис.18. Здесь второй ряд сместится на величину ξ относительно первого ряда. Каждый последующий ряд будет смещен в ту же сторону на такую же величину ξ. Суммарная деформация эфирной среды для числа рядов n составит Um = ξ·n и будет пропорциональна величине рассматриваемого сечения магнитного поля. Сравнение величин Um и Ue показывает, что сила воздействия магнитного поля, при прочих равных условиях, в n раз больше, чем электрического. Соответственно, магнитные поля демонстрируют существенно более значительные силы, чем электростатические. Практика, в том числе в технических приложениях, наглядно это подтверждает. Эта практика воплощена в силовых электромоторах, электромагнитах и во множестве других приложений. Из-за принципиальной разницы в воздействии на эфирную среду электрические поля не могут развивать значительные силы и поэтому электростатические силовые механизмы пока не нашли столь широкого применения, как электромагнитные.

Схема, представленная на рис.19, позволяет объяснить механизм взаимодействия двух круговых токов (магнитов) и создаваемых ими деформаций эфирной среды. На этом рисунке представлено изображение части однородного магнитного поля, возбуждаемое двумя магнитами (круговыми токами). Подобное магнитное поле может быть возбуждено внутри бесконечно длинного соленоида. Такое поле представляет собой деформированную эфирную среду с осевой симметрией и круговым сечением.

Рис. 19. Однородное магнитное поле, возбуждаемое двумя магнитами (круговыми токами) в эфирной среде. Магниты повернуты разноименными полюсами навстречу друг другу.

Условно, северный магнитный полюс N направлен в сторону выгнутой стороны эквипотенциальных линий этого поля, а южный S - в сторону вогнутых линий. Стрелки на схеме указывают направление, в котором будут смещаться частицы эфирной среды при выключении электрического тока в соленоиде. Если мы приблизим поле верхнего соленоида к полю нижнего соленоида, рис.19, то в силу одинаковой направленности деформаций полей соленоидов, они будут испытывать притяжение.

Существенно другая картина будет наблюдаться, если магнитные поля будут повернуты одноименными полюсами навстречу друг другу, рис.20. В этом случае, ввиду того, что деформации эфирной среды от каждого из соленоидов будут иметь противоположную направленность, возникнут значительные отталкивающие силы.

Рис. 20. Однородное магнитное поле, возбуждаемое двумя магнитами (круговыми токами) в эфирной среде. Магниты повернуты одноименными полюсами навстречу друг другу.

Наблюдения показывают, что два магнитных стержня, при приближении их друг к другу смыкаются разноименными полюсами и образуют единый магнит. При приближении магнитов друг к другу одноименными полюсами требуется определенное усилие, чтобы удержать их в сомкнутом состоянии. Если усилие, удерживающее одноименные полюса в сомкнутом состоянии исчезнет, произойдет их размыкание. При этом положение одного магнитного стержня относительно другого становится неустойчивым. Магниты будут стремиться занять такое положение, при котором они будут создавать деформацию эфирной среды с одинаковой направленностью.

Предлагаемая концепция устраняет парадокс магнитного поля, которое в справочной и учебной литературе повсеместно до настоящего времени и по нашему мнению неверно, называется вихревым [56, 67, 68].

Итак, электрическое и магнитное поле представляют собой разные формы сдвиговых (скручивающих, крутильных) деформаций эфирной среды, состоящей из частиц, противоположных по знаку их заряда. Выдвинутая нами модель эфира отвечает положениям, содержащимся в теориях Ньютона, МакКулага, Д. Максвелла, У. Томсона [69].

Представленная концепция эфирной среды позволяет понять, почему движущиеся электрическое и магнитное поле (как и стационарное) в опытах О. Лоджа не оказали ощутимого влияния на скорость света (см. раздел 2). Дело в том, что электрическое, как и магнитное поля не изменяют плотности эфирной среды, а только лишь деформируют ее (см. рис. 17, 18). При этом деформации, наведенные массивным физическим телом, разуплотняют эфирную среду (см. рис.12, 13). Как известно, отклонение лучей света и изменение скорости распространения света вблизи массивных тел (например, Солнца) является точно установленным физическим фактом [59].

к оглавлению

Знаете ли Вы, что такое "Большой Взрыв"?
Согласно рупору релятивистской идеологии Википедии "Большой взрыв (англ. Big Bang) - это космологическая модель, описывающая раннее развитие Вселенной, а именно - начало расширения Вселенной, перед которым Вселенная находилась в сингулярном состоянии. Обычно сейчас автоматически сочетают теорию Большого взрыва и модель горячей Вселенной, но эти концепции независимы и исторически существовало также представление о холодной начальной Вселенной вблизи Большого взрыва. Именно сочетание теории Большого взрыва с теорией горячей Вселенной, подкрепляемое существованием реликтового излучения..."
В этой тираде количество нонсенсов (бессмыслиц) больше, чем количество предложений, иначе просто трудно запутать сознание обывателя до такой степени, чтобы он поверил в эту ахинею.
На самом деле взорваться что-либо может только в уже имеющемся пространстве.
Без этого никакого взрыва в принципе быть не может, так как "взрыв" - понятие, применимое только внутри уже имеющегося пространства. А раз так, то есть, если пространство вселенной уже было до БВ, то БВ не может быть началом Вселенной в принципе. Это во-первых.
Во-вторых, Вселенная - это не обычный конечный объект с границами, это сама бесконечность во времени и пространстве. У нее нет начала и конца, а также пространственных границ уже по ее определению: она есть всё (потому и называется Вселенной).
В третьих, фраза "представление о холодной начальной Вселенной вблизи Большого взрыва" тоже есть сплошной нонсенс.
Что могло быть "вблизи Большого взрыва", если самой Вселенной там еще не было? Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

Bourabai Research Institution home page

Боровское исследовательское учреждение - Bourabai Research Bourabai Research Institution