к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А   Б   В   Г   Д   Е   Ж   З   И   К   Л   М   Н   О   П   Р   С   Т   У   Ф   Х   Ц   Ч   Ш   Э   Ю   Я  

Гиббса распределения

Гиббса распределения - равновесные распределения вероятностей пребывания систем из большого числа частиц в состояниях, реализуемых в разл. физ. условиях. Г. р. - фундам. законы статистической физики - установлены Дж. У. Гиббсом в 1901 и обобщены Дж. фон Нейманом (J. von Neumann) в 1927 для квантовой статистич. механики.

Для получения Г. р. вводится статистический ансамбль Гиббса: совокупность большого (в пределе бесконечно большого) числа копий данной системы (классич. или квантовой), соответствующих заданным макроскопич. условиям. Рассматривается распределение систем (членов ансамбля) в фазовом пространстве координат q и импульсов р частиц или по квантовым состояниям всей системы. Г. р. имеют место как для состояний классич. системы с функцией Гамильтона Н(р,q) в фазовом пространстве (р,q)=(р1,. . ., pN, q1,. . ., qN)всех N частиц системы, так и для квантовых состояний системы с уровнями энергии 1119923-206.jpg. Г. р. в классич. статистике зависят от координат и импульсов лишь через H(р, q)и не зависят от времени, удовлетворяя Лиувилля уравнению, к-рое выражает сохранение плотности вероятности в фазовом пространстве. Г. р. в квантовой статистике зависят от гамильтониана системы 1119923-207.jpg, удовлетворяя квантовому ур-нию Лиувилля, выражающему эволюцию во времени матрицы плотности.

Совокупность энергетически изолированных от окружающей среды систем с энергией 1119923-208.jpg при пост. объёме V с заданным числом частиц N (микроканонич. ансамбль Гиббса) описывается микроканоническим распределением Гиббса f(p, q), согласно к-рому все состояния системы в узкой области энергий (1119923-209.jpg ) вблизи 1119923-210.jpg равновероятны (осн. гипотеза статистич. механики):

1119923-211.jpg

где 1119923-212.jpg -статистический вес макроскопич. состояния системы, т. е. число микроскопич. состояний в энергетич. слое 1119923-213.jpg. Статистич. вес определяется из условия, что полная вероятность пребывания системы в любом из возможных состояний равна единице (условие нормировки вероятности): 1119923-214.jpg , где dГN=dpdq/N!h3N - плотность состояний, а множитель N! учитывает неразличимость частиц. Следовательно,

1119923-215.jpg

где интегрирование ведётся в пределах 1119923-216.jpg1119923-217.jpg . Микроканонич. распределение не чувствительно к выбору величины 1119923-218.jpg и при 1119923-219.jpg переходит в распределение

1119923-220.jpg

где 1119923-221.jpg - дельта-функция Дирака, А - постоянная, определяемая из условий нормировки.

Статистич. вес 1119923-222.jpg определяет энтропию системы S как функцию 1119923-223.jpg

1119923-224.jpg

Совокупность систем в контакте с термостатом, т. е. систем с переменной энергией (фиксировано лишь её ср. значение) при пост. объёме V и заданном числе частиц N (канонич. ансамбль Гиббса), описывается каноническим распределением Гиббса

1119923-225.jpg

где T - абс. темп-pa, F - свободная энергия (Гельмгольца энергия)как функция V, N, T. Свободная энергия F находится из условия нормировки вероятности f(р, q) и определяется через статистич. интеграл Z:

1119923-226.jpg

где

1119923-227.jpg

Распределение вероятностей для систем в термическом и материальном контакте с термостатом и резервуаром частиц, т. е. для систем с переменными энергией НN и числом частиц N (большой канонич. ансамбль Гиббса), описывается большим каноническим распределением Гиббса

1119923-228.jpg

где 1119923-229.jpg - химический потенциал ,1119923-230.jpg- термодинамический потенциал в переменных 1119923-231.jpg. Величина 1119923-232.jpg1119923-233.jpg определяется из условия нормировки вероятности 1119923-234.jpg :

1119923-235.jpg

где

1119923-236.jpg

статистич. интеграл для большого канонич. ансамбля Гиббса.

Совокупность систем в термич. и механич. контакте с окружающей средой, т. е. с переменными энергией и объёмом, когда постоянным поддерживается давление P с помощью, напр., подвижного поршня (изобарически - изотермич. ансамбль Гиббса), описывается изобарно-изотермич. Г. р.

1119923-237.jpg

где Ф - Гиббса энергия, т. е. термодинамич. потенциал в переменных V, P, T.

Г. р. в классич. статистич. механике являются предельными случаями Г. р. квантовой статистич. механики при таких плотностях и темп-pax, когда можно пренебречь квантовыми эффектами. Для квантовых систем Г. р. имеют такую же форму, как и для классических, но в них вместо Н(р, q)входит энергия i-гo квантового уровня системы 1119923-238.jpg. Для ансамбля замкнутых, энергетически изолированных систем с пост. объёмом V и полным числом частиц N, имеющих одинаковую энергию 1119923-239.jpg с точностью до 1119923-240.jpg , все квантово-механич. состояния в слое 1119923-241.jpg предполагаются равновероятными (осн. постулат квантовой статистич. механики). Такой микроканонич. ансамбль описывается микроканонич. распределением квантовой статистики. Вероятность пребывания системы в i-м состоянии равна

1119923-242.jpg

Здесь 1119923-243.jpg - статистич. вес макроскопич. состояния, т. е. число квантовых уровней в слое 1119923-244.jpg. Как и в классич. статистич. механике, он определяет энтропию системы1119923-245.jpg.

Статистич. ансамбль квантовомеханич. систем с заданным числом частиц N при пост. объёме V в контакте с термостатом (канонич. ансамбль Гиббса квантовой статистики) описывается канонич. распределением Гиббса. Вероятность нахождения системы в i-м квантовом состоянии равна

1119923-246.jpg

где статистич. сумма Z(V, N, T)определяется из условия, что полная вероятность пребывания системы в любом из квантовых состояний равна единице1119923-247.jpg1 - условие нормировки вероятности в квантовой статистике). Следовательно,

1119923-248.jpg

где суммирование ведётся по всем квантовомеханич. состояниям, разрешённым принципом симметрии или антисимметрии. Статистич. сумма определяет свободную энергию системы 1119923-249.jpg . Статистич. ансамбль квантовомеханич. систем с заданным объёмом, находящихся в контакте с термостатом и резервуаром частиц (большой канонич. ансамбль квантовой статистики), описывается большим канонич. Г. р.

1119923-250.jpg

где

1119923-251.jpg

Статистич. сумма1119923-252.jpg большого канонич. ансамбля квантовой статистики определяет термодинамич. потенциал 1119923-253.jpg в переменных 1119923-254.jpg:1119923-255.jpg1119923-256.jpg . Все Г. р. соответствуют максимуму информац. энтропии (см. Энтропия)при разл. дополнит. условиях: микроканонич. Г. р.- при пост. числе частиц и энергии; канонич. Г. р.- при пост. числе частиц и заданной ср. энергии; большое канонич. Г. р.- при заданных ср. энергии и ср. числе частиц. T. о., все Г. р. являются наиб. вероятными распределениями, но при разл. условиях.

Для вычисления термодинамич. потенциалов все Г. р. эквивалентны, т. е. если с помощью одного из Г. р. вычислить соответствующий ему термодинамич. потенциал, то затем при помощи термодинамич. соотношений можно найти и все др. термодинамич. потенциалы, соответствующие др. ансамблям.

Литература по распределению Гиббса

  1. Mайер Дж., Гепперт-Майер M., Статистическая механика, пер. с англ., 2 изд., M., 1980, гл. 3, 4;
  2. Xилл Т., Статистическая механика, пер. с англ., M., 1960, гл. 1-3;
  3. Xуанг К., Статистическая механика, пер. с англ., M., 1966, гл. 7-9;
  4. Зубарев Д. H., Неравновесная статистическая термодинамика, M., 1971, p 3, 9;
  5. Исихара А., Статистическая физика, пер. с англ., M., 1973, гл. 2, 3;
  6. Балеску Р., Равновесная и неравновесная статистическая механика, пер. с англ., т. 1, M., 1978, гл. 4;
  7. Гиббс Дж., Термодинамика. Статистическая механика, пер. с англ., M., 1982.

Д.H. Зубарев.

к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

Знаете ли Вы, что такое мысленный эксперимент, gedanken experiment?
Это несуществующая практика, потусторонний опыт, воображение того, чего нет на самом деле. Мысленные эксперименты подобны снам наяву. Они рождают чудовищ. В отличие от физического эксперимента, который является опытной проверкой гипотез, "мысленный эксперимент" фокуснически подменяет экспериментальную проверку желаемыми, не проверенными на практике выводами, манипулируя логикообразными построениями, реально нарушающими саму логику путем использования недоказанных посылок в качестве доказанных, то есть путем подмены. Таким образом, основной задачей заявителей "мысленных экспериментов" является обман слушателя или читателя путем замены настоящего физического эксперимента его "куклой" - фиктивными рассуждениями под честное слово без самой физической проверки.
Заполнение физики воображаемыми, "мысленными экспериментами" привело к возникновению абсурдной сюрреалистической, спутанно-запутанной картины мира. Настоящий исследователь должен отличать такие "фантики" от настоящих ценностей.

Релятивисты и позитивисты утверждают, что "мысленный эксперимент" весьма полезный интрумент для проверки теорий (также возникающих в нашем уме) на непротиворечивость. В этом они обманывают людей, так как любая проверка может осуществляться только независимым от объекта проверки источником. Сам заявитель гипотезы не может быть проверкой своего же заявления, так как причина самого этого заявления есть отсутствие видимых для заявителя противоречий в заявлении.

Это мы видим на примере СТО и ОТО, превратившихся в своеобразный вид религии, управляющей наукой и общественным мнением. Никакое количество фактов, противоречащих им, не может преодолеть формулу Эйнштейна: "Если факт не соответствует теории - измените факт" (В другом варианте " - Факт не соответствует теории? - Тем хуже для факта").

Максимально, на что может претендовать "мысленный эксперимент" - это только на внутреннюю непротиворечивость гипотезы в рамках собственной, часто отнюдь не истинной логики заявителя. Соответсвие практике это не проверяет. Настоящая проверка может состояться только в действительном физическом эксперименте.

Эксперимент на то и эксперимент, что он есть не изощрение мысли, а проверка мысли. Непротиворечивая внутри себя мысль не может сама себя проверить. Это доказано Куртом Гёделем.

Понятие "мысленный эксперимент" придумано специально спекулянтами - релятивистами для шулерской подмены реальной проверки мысли на практике (эксперимента) своим "честным словом". Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

НОВОСТИ ФОРУМАФорум Рыцари теории эфира
Рыцари теории эфира
 13.06.2019 - 05:11: ЭКОЛОГИЯ - Ecology -> ПРОБЛЕМА ГЛОБАЛЬНОЙ ГИБЕЛИ ПЧЁЛ И ДРУГИХ ОПЫЛИТЕЛЕЙ РАСТЕНИЙ - Карим_Хайдаров.
12.06.2019 - 09:05: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> Проблема государственного терроризма - Карим_Хайдаров.
11.06.2019 - 18:05: ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ФИЗИКА - Experimental Physics -> Эксперименты Сёрла и его последователей с магнитами - Карим_Хайдаров.
11.06.2019 - 18:03: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Андрея Маклакова - Карим_Хайдаров.
11.06.2019 - 13:23: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Вячеслава Осиевского - Карим_Хайдаров.
11.06.2019 - 13:18: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Светланы Вислобоковой - Карим_Хайдаров.
11.06.2019 - 06:28: АСТРОФИЗИКА - Astrophysics -> К 110 летию Тунгуской катастрофы - Карим_Хайдаров.
10.06.2019 - 21:23: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Владимира Васильевича Квачкова - Карим_Хайдаров.
10.06.2019 - 19:27: СОВЕСТЬ - Conscience -> Высший разум - Карим_Хайдаров.
10.06.2019 - 19:24: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> ЗА НАМИ БЛЮДЯТ - Карим_Хайдаров.
10.06.2019 - 19:14: СОВЕСТЬ - Conscience -> РУССКИЙ МИР - Карим_Хайдаров.
10.06.2019 - 08:40: ЭКОНОМИКА И ФИНАНСЫ - Economy and Finances -> КОЛЛАПС МИРОВОЙ ФИНАНСОВОЙ СИСТЕМЫ - Карим_Хайдаров.
Bourabai Research Institution home page

Боровское исследовательское учреждение - Bourabai Research Bourabai Research Institution