к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

РЕАЛЬНАЯ ФИЗИКА

Глоссарий по физике

А   Б   В   Г   Д   Е   Ж   З   И   К   Л   М   Н   О   П   Р   С   Т   У   Ф   Х   Ц   Ч   Ш   Э   Ю   Я  

СО2-лазер

СО2-лазер - газовый лазер, к-рый генерирует и усиливает эл--магн. излучение на переходах между колебат. уровнями осн. электронного состояния молекулы двуокиси углерода. Генерация получена на большом числе (неск. тысяч) колебательно-вращат. переходов в ср. ИК-диапазоне (рис. 1). Мощность генерации в непрерывном режиме достигает сотен кВт, энергия излучения в импульсном режиме- десятков кДж, кпд генерации - до 15-20%.

255003-27.jpg

Рис. 1. Огибающие интенсивностей колебательно-вращательных переходов основных полос для изотопов CO2.

СО2-л. широко применяются в таких областях, как технология обработки материалов, лазерный УТС, научные исследования, селективная лазерная химия, лазерная термохимия и разделение изотопов, исследование окружающей среды, локация, связь и др.

Впервые генерация на молекулах CO2 получена К. Пате-лом (С. К. N. Patel) в 1964 путём смешения углекислого газа с потоком молекул N2, возбуждённых в газовом разряде.

Молекула CO2 линейна и в изотопических модификациях с одинаковыми атомами кислорода симметрична. В осн. электронном состоянии при l=0 у колебат. состояний, симметричных по отношению к перестановке атомов кислорода, вращат. квантовые числа J чётные, у антисимметричных состояний - нечётные.

255003-31.jpg

Рис. 2. Схема нескольких нижних колебательных уровней основной изотопической модификации (12C16O2) молекулы CO2. Стрелками обозначены некоторые лазерные переходы; наиболее сильные из них -с уровня 0001 на уровни 1000 и 0200.

Энергии некоторых лазерных колебательных уровней 12C 16O и Длины волн l переходов между ними

255003-32.jpg

* Генерация была получена также на всех полосах секвенции 00°u255003-33.jpg100u- 1 и 00°u255003-34.jpg020u- 1 при u<6.

Поэтому в осн. полосах 9,4 мкм и 10,4 мкм (см. табл. и рис. 2) и соответствующих полосах секвенции (00°u255003-28.jpg100u- 1,020u- 1) существуют только переходы P- и R-ветви (J255003-29.jpgJ-1) и (J255003-30.jpgJ+1), J- вращательное квантовое число ниж. уровня перехода (см. Молекулярные спектры). [В обозначениях уровней квантовые числа u1ul2u3 соответствуют числам квантов симметричного, деформационного и антисимметричного типов колебаний молекул (мод); число l связано с вырождением деформационной моды и определяет величину момента импульса колебательного движения, направленного вдоль оси молекулы.] При |l|255003-35.jpg0 ограничений по чётности J нет, причём J>= 1, в колебательно-вращат. спектре присутствуют также переходы Q-ветви J255003-36.jpgJ ["горячие" полосы (0111255003-37.jpg1310, 1110), длинноволновые переходы]. Если атомы кислорода в молекуле относятся к разным изотопическим модификациям, то также нет ограничений по чёт-ности J и в колебательно-вращат. спектре присутствуют переходы всех трёх ветвей независимо от величины l.

Принцип действия СО2. можно объяснить с помощью известной в квантовой электронике 4-уровневой схемы с учётом особенностей кинетики колебат. уровней молекул. Ниж. уровни колебат. мод в первом приближении можно рассматривать как расположенные эквидистантно по энергии состояния гармонических осцилляторов. При столкновениях одинаковых молекул переходы между уровнями одной моды имеют резонансный характер и происходят с частотой, как правило, значительно превышающей частоты накачки и столкновительной дезактивации. Вследствие этого устанавливается больцмановское распределение населённостей этих уровней, характеризуемое колебат. температурой моды. Термодинамически неравновесный характер состояния молекул проявляется в отличии температур мод друг от друга и от температуры поступательных и вращат. степеней свободы молекул. Процессы преобразования энергии, в ходе к-рых образуется инверсная населённость, происходят между блоками уровней, принадлежащих к отд. модам. Энергии переходов между компонентами мультиплетов с отличающимся на единицу числом квантов деформационной моды не равны кванту этой моды, но различаются не слишком сильно. При темп-pax, характерных для большинства режимов работы СО2-л., распределение населённостей уровней смешанных мод, пренебрегая неэквидистантностью, можно считать больцмановским с общей температурой.

Осн. процессы, определяющие населённости лазерных уровней молекул CO2, показаны на рис. 3. Уровень 0001 относится к блоку уровней антисимметричной моды, уровни 1000 и 0200 - к блоку уровней смешанных мод.

Лазер работает следующим образом. Источник накачки возбуждает с частотой P04 колебания молекул -накопителей энергии, в качестве к-рых чаще всего используют молекулы азота.

255003-38.jpg

Столкновительная дезактивация колебаний азота протекает очень медленно. Кванты колебаний N2 и антисимметричной моды CO2 почти одинаковы. Между N2 и CO2 происходит быстрый резонансный обмен квантами с частотами W43 и W34, и энергия возбуждения передаётся антисимметричной моде, в т. ч. на верх. лазерный уровень. Столкновительная дезактивация этой моды идёт с частотой W32, при этом энергия переходит в колебания смешанных мод и частично в тепловую. Под действием излучения между лазерными уровнями происходят индуцированные переходы с частотой R32. Столкновительная дезактивация смешанных мод происходит с частотой W20, при этом энергия колебаний переходит в тепловую. Если W20>> W32, то возникает эффект "узкого горла": колебания молекул азота и антисимметричной моды CO2 возбуждаются значительно сильнее, чем колебания смешанных мод. Населённости ниж. лазерных уровней остаются почти не отличающимися от тепловых и оказываются меньшими населённости верх. лазерного уровня, т. е. возникает инверсная населённость. Накачка СО2-л. может производиться разл. способами. В общем случае источник накачки может возбуждать с частотами P03 и P02 антисимметричную и смешанные моды, а также дезактивировать моды с частотами P20, Р30 и P40 соответственно.

Вследствие больцмановского распределения населённо-стей уровней мод инверсная населённость одновременно образуется и на большом числе переходов, соответствующих полосам секвенции и "горячим" полосам. Усиление на этих переходах значительно меньше, и для получения генерации на них в резонатор лазера вносят частотно-селективные потери, посредством к-рых подавляется генерация на более сильных переходах.

Благодаря большой скорости обмена квантами между антисимметричной модой и азотом релаксация запасённой в этих модах энергии происходит совместно. Эфф. время такой релаксации превышает обратную частоту релаксации антисимметричной моды:

255003-39.jpg

где p-соответствующие парциальные давления. В смесях CO2 с азотом эффекта "узкого горла" не возникает. Чтобы обеспечить выполнение условия W20 >> W32, в смесь добавляют компоненты, к-рые ускоряют релаксацию смешанных мод, но мало влияют на дезактивацию антисимметричной моды. Лучше всего этому требованию удовлетворяют атомы гелия, к-рые обычно входят в состав лазерных смесей. В нек-рых случаях с этой целью в состав смеси добавляют водяной пар или водород.

Газоразрядные СО2. Наиб. распространение получила накачка СО2-л. в газовом разряде. Этот способ накачки отличается высокой эффективностью преобразования электрич. энергии в энергию колебаний молекул азота и антисимметричной моды CO2, возможностью регулирования мощности накачки в довольно широких пределах, надёжностью и доступностью аппаратуры (см. также Газоразрядные лазеры ).Высокая эффективность газоразрядной накачки обусловлена рядом причин. Сечения возбуждения колебат. уровней азота электронным ударом велики и имеют резонансный характер. Энергии электронов, соответствующие максимумам сечений этих процессов, близки к ср. энергии электронов в тлеющем разряде в лазерных смесях. Сечения возбуждения колебат. уровней CO2 электронным ударом тоже велики, их максимумы находятся в припоро-говой области, где энергия электронов несколько превышает энергию квантов колебаний мод. Учитывая, что квант колебаний деформационной моды примерно втрое меньше кванта колебаний азота, осн. доля мощности, в типичных условиях 70-85%, расходуется в разряде на возбуждение колебаний азота и антисимметричной моды.

Газоразрядные СО2-л. непрерывного действия. В процессе накачки в активной среде выделяется значит. мощность, что приводит к повышению её температуры. Величина tэфф при этом быстро уменьшается. В результате с ростом мощности накачки населённость верх. лазерного уровня сначала растёт, достигает максимума и затем

уменьшается. Населённость ниж. лазерного уровня с ростом температуры экспоненциально растёт. Вследствие этого существует оптимальная плотность мощности накачки, при превышении к-рой инверсная населённость начинает уменьшаться из-за перегрева газа. При оптимальной плотности мощности накачки темп-pa составляет 400-500 К. При температуре более 700-800 К инверсная населённость исчезает. Чтобы не допустить перегрева активной среды, необходимо обеспечить эфф. теплоотвод. Теплоотвод может производиться за счёт теплопроводности к охлаждаемым стенкам разрядной трубки либо конвективным способом посредством замены отработавшей порции газа. По способу теплоотвода различают СО2-л. с диффузионным и конвективным охлаждением (СО2-ЛДО и СО2-ЛКО).


255003-40.jpg

Типовая схема простейшего СО2-ЛДО показана на рис. 4. Мощность генерации СО2-ЛДО можно оценить из следующих соображений. Если W-мощность, h - эл--оп-тич. кпд генерации, L-длина, R-поперечный размер газоразрядной трубки, DT-допустимый перепад температуры между центром и стенками трубки, 255003-41.jpg-коэф. теплопроводности лазерной смеси, то

255003-42.jpg

откуда 255003-43.jpg . Эл--оптич. кпд включает в себя кпд накачки hн, к-рый показывает, какая часть электрич. мощности, поступающей в разряд, расходуется на возбуждение колебаний молекул азота и антисимметричной моды CO2, квантовый кпд hкв255003-44.jpg0,41, равный отношению энергии квантов излучения и накачки, кпд генерации hген и геометрический коэф. заполнения активного объёма излучением hзап: h= hнhквhгенhзап. Величина hзап при хорошем согла-совании объёмов разряда и мод резонатора может составлять 0,6-0,8, но часто гораздо меньше. При условии, что коэф. прозрачности выходного зеркала оптич. резонатора выбран оптимальным по мощности генерации, 255003-45.jpg , где b-приходящаяся на единицу длины величина потерь на полный обход резонатора за исключением потерь на излучение во внеш. пространство, 255003-46.jpg - показатель усиления. В целом h достигает 10-15%. Величина погонной мощности не превышает 50-70 Вт/м. Соответствующая этому ограничению плотность мощности накачки оказывается примерно на порядок меньше пороговой, при к-рой возможно развитие неустойчивости разряда. Чтобы увеличить мощность лазера, применяют длинные трубки (до 10-20 м). Для уменьшения габаритов трубки разделяют на секции длиной 2-4 м. Мощность СО2-ЛДО обычно не превышает 500-1000 Вт. Для повышения погонной мощности применяют разряды щелевой или кольцевой геометрии либо помещают большое число трубок (N)в общий резонатор. В первом случае погонная мощность может быть увеличена в H/d раз (H-ширина, d-толщина щели). Во втором случае возможно N-крат-ное увеличение погонной мощности сборки. Мощность таких лазеров достигает 10 кВт.

Важным в практич. отношении свойством СО2-ЛДО оказывается возможность длит. эксплуатации без замены газа (т. н. отпаянные лазеры). Срок службы определяется скоростью взаимодействия продуктов плазмохим. реакций

Важным в практич. отношении свойством СО2-ЛДО оказывается возможность длит. эксплуатации без замены газа (т. н. отпаянные лазеры). Срок службы определяется скоростью взаимодействия продуктов плазмохим. реакций с конструкционными материалами активного элемента лазера. Совр. технологии изготовления активных элементов обеспечивают срок службы255004-1.jpg30000 ч.

Рис. 5.

255004-2.jpg

Конвективный теплоотвод производят двумя способами: прокачивают газ вдоль обычных газоразрядных трубок или поперёк разрядного промежутка (рис. 5). В случае (а) направления оптич. оси резонатора, потока газа и протекания тока параллельны. В случае (б)эти направления взаимно перпендикулярны. При продольной прокачке скорость теплоотвода возрастает по сравнению с теплопроводностью в отношении 1 +tдиф/tконв, где tдиф - время диффузии на величину радиуса трубки, tконв - время пролёта газа через трубку. При интенсификации теплоотвода на порядок допустимому нагреву газа будет соответствовать плотность мощности накачки, близкая к порогу неустойчивости разряда в трубке. Погонная мощность генерации в случае продольной прокачки может быть увеличена до 500-1000 Вт/м. T. к. длина трубок определяется требуемой интенсификацией теплоотвода, мощность таких лазеров пропорц. числу трубок и обычно не превышает 2-5 кВт.

В лазерах с поперечной прокачкой происходит преим. конвективный теплоотвод. Существует много конструкций газоразрядных камер, объем к-рых может достигать десятков литров. Погонная мощность определяется высотой и длиной разрядной камеры в направлении потока и макс. плотностью мощности накачки, при к-рой ещё возможно в данной конструкции камеры поддерживать устойчивый разряд. Для большинства конструкций эта величина лежит в пределах 2-5 Вт/см3. Мощность лазеров такого типа составляет 5-20 кВт. На рис. 6 показан общий вид одного из таких лазеров (ТЛ5М) мощностью 5 кВт. Он разработан в Научно-исследовательском центре по технол. лазерам РАН. Наиб. высокие энергетич. параметры достигаются при применении газоразрядных камер, в к-рых разряд поддерживается за счёт внеш. ионизации пучком быстрых электронов. В этом случае плотность мощности накачки достигает десятков Вт/см3, мощность излучения - десятков кВт. Независимо от типа газоразрядных СО2-л. показатель усиления в непрерывном режиме составляет, как правило, 0,5-1 м-1.

255004-3.jpg


Импульсные газоразрядные СО2-л. работают при повышенном давлении рабочей смеси (обычно атмосферном), но генерация получена и при давлениях в несколько десятков атмосфер. Разработаны методы, позволяющие поддерживать устойчивое горение тлеющих разрядов в больших объёмах при повышенном давлении. Существует множество вариантов методов возбуждения, но все они могут быть отнесены к одному из двух типов разрядов. В первом из них в объёме разряда УФ- или рентг. излучением создаётся нач. концентрация электронов порядка 104-108 см-3. Затем прикладывается электрич. поле, достаточное для лавинной ионизации молекул. Она продолжается до тех пор, пока не будет достигнута концентрация электронов, при к-рой разряд переходит в стадию квазистационарного горения. На этой стадии происходит осн. вклад энергии. По своему типу такой разряд относится к самостоятельным. Второй тип разряда - несамостоятельный. Он протекает при условии, что пучком электронов с энергией 100-300 кэВ в объёме создаётся и поддерживается в течение всего импульса накачки концентрация электронов 1011 -1014 см-3. Энергия в разряд вкладывается за счёт внеш. электрич. поля, не достаточного для ионизации молекул. К преимуществам этого метода относятся возможности выбора оптимальной величины электрич. поля для колебат. возбуждения азота и антисимметричной моды, оптимального (по энергии излучения) состава рабочей смеси и возможность регулировки длительности импульса в широких пределах. Недостатки-сложность установки в изготовлении и эксплуатации, её высокая стоимость.

255004-4.jpg

На рис. 7 показана одна из удачных схем предионизации - излучением импульсного разряда вдоль поверхности диэлектрика. В этой схеме применяют электроды, профиль к-рых подобран так, чтобы обеспечить однородное электрич. поле в промежутке, и генератор высоковольтных импульсов с удвоением напряжения, коммутация в к-ром производится разрядниками. Сбоку от электродов находятся пластинки из плексигласа и стекла. После подачи напряжения на электроды токи смещения замыкаются через пластинки на электрод вдоль поверхности стекла. УФ-излучение возникающего при этом поверхностного разряда создаёт во всём объёме межэлектродного промежутка нач. ионизацию. Схема позволила получить однородный разряд при расстоянии между электродами до 10 см и уд. энергии излучения 40-60 Дж/л. Столь высокие показатели обычно получают только в системах с электронным пучком. Объём разряда в установках с УФ-предионизацией достигает неск. литров, энергия излучения- неск. сотен джоулей при длительности импульса ок. 1 мкс.

На рис. 8 показано поперечное сечение разрядной камеры лазера с ионизацией электронным пучком. Её важнейший элемент - импульсный диод (электронная пушка) - ускоритель электронов. Катод диода может быть термоэмиссионным, холодным с автоэлектронной эмиссией или плазменным. Плотности тока быстрых электронов от неск. А/см2 до неск. мА/см2 при длительности импульса от долей мкс до неск. десятков мкс. Диод отделён от разрядной камеры окном из тонкой титановой фольги. Междуэлектродный промежуток в установках подобного типа достигает 35 см, объём разряда - сотен л, энергия импульсов излучения - неск. кДж.

255004-5.jpg

Показатель усиления в импульсных газоразрядных СО2-л. обычно составляет от 1,5 до 3-4 м-1. Импульсные СО2-л. успешно работают при давлениях до 10-15 атм. При давлении более 5-7 атм ударное уширение становится примерно равным интервалу между колебательно-вра-щат. линиями полос. Это позволяет получить плавную перестройку частоты во всём диапазоне, показанном на рис. 1. В непрерывном режиме применение трубок диаметром 1-2 мм (т. н. волноводные лазеры) даёт возможность работать при давлении до 0,2-0,4 атм и существенно расширить диапазон перестройки частоты за счёт ударного уширения линий.

Газодинамические СО2. Накачка СО2-л. может производиться за счёт тепловой энергии. В этом случае лазер является тепловой машиной, непосредственно преобразующей теплоту в когерентное излучение. При нагреве газа возбуждаются поступательные, вращательные и в меньшей степени - колебательные степени свободы молекул. Если газ резко охладить, то энергия колебат. степеней свободы может быть на нек-рое время "заморожена". Для быстрого охлаждения применяют сверхзвуковое истечение газа через сопла. Лазеры, в к-рых используют такой метод получения инверсной населённости, называют газодинамическими лазерами (ГДЛ). Время охлаждения т* можно оценить по высоте критич. сечения сопла h* и скорости звука в нём с*, t*~h*/с*. Если тэфф>т*, но W20t*>1, то при истечении энергия колебаний азота и антисимметричной моды CO2 будет "заморожена", а энергия смешанных мод успеет перейти в тепловую. После расширения в газе в течение нек-рого времени будет существовать инверсная населённость. Для ускорения релаксации смешанных мод в рабочую смесь ГДЛ добавляют в небольшом кол-ве водяной пар. Условие образования инверсии в ГДЛ накладывает жёсткие ограничения на размер сверхзвуковых сопел. Они должны быть весьма миниатюрными, с высотой критич. сечения всего в неск. десятых мм. Чтобы получить значит. расход газа, применяют решётки из щелевых или конических сопел. Число сопел в решётках может достигать неск. сотен. Рабочую смесь ГДЛ получают в качестве продуктов сгорания топлив либо заранее приготовленную смесь нужного состава нагревают в теплообменниках, электрич. током в плазмотронах, в ядерных реакторах, в концентраторах солнечной энергии. ГДЛ представляют собой крупные энергетич. установки. Описан пример реализации ГДЛ с расходом рабочей смеси 14 кг/с и мощностью излучения до 150 кВт. Вероятно, существуют и более крупные установки. Первоначально создание ГДЛ мотивировалось в осн. военными целями, но они могут успешно применяться и в технологиях отраслей тяжёлой промышленности. На рис. 9 изображён ГДЛ, установленный в одном из цехов Череповецкого металлургич. комбината. Он разработан в Ин-те высоких температур РАН.

255004-6.jpg

Определённым недостатком ГДЛ является низкий (<1%) кпд, связанный с неселе.ктивностью тепловой накачки. Оценить мощность ГДЛ можно из следующих соображений. Учитывая, что рабочая сместь ГДЛ на 98-99% состоит из CO2 и азота, при температуре нагревателя T0 на единицу массы газа приходится энергия колебаний молекул азота и антисимметричной моды CO2

255004-7.jpg

где q = 3380 К-характеристическая темп-pa антисимметричной моды, R - универсальная газовая постоянная, m-молекулярная масса. Мощность генерации составит 255004-8.jpg , где hс - кпд сопла, равный отношению энергии, запасённой в колебаниях молекул азота и антисимметричной моды CO2 после расширения в сопле, к величине 255004-9.jpg -массовый расход газа. Остальные обозначения приведены выше при оценке мощности газоразрядных лазеров. Величина hс зависит от высоты критич. сечения сопла, его геометрии и качества изготовления, состава смеси, T0 и ряда др. факторов и может достигать 0,4-0,5. В оптимальных условиях при T0=1200-1300 К величина W/255004-10.jpg составляет 8-12 кВт/(кг/с). Она очень сильно зависит от T0. Осн. усилия при разработках ГДЛ были направлены на её повышение. Однако это связано с большими технол. трудностями.

Химические СО2. Накачка СО2-л. может производиться непосредственно за счёт хим. энергии тех реакций, к-рые протекают с большой скоростью с высоким выходом колебательно возбуждённых молекул. Примером такой реакции является взаимодействие фтора с водородом или дейтерием. Фтористый дейтерий быстро обменивается энергией с антисимметричной модой CO2. При этом образуется инверсная населённость. На рис. 10 показана схема хим. СО2-л. В камеру сгорания по отд. трубопроводам подаются реагенты. Закись азота добавляют, чтобы получить активный атомарный фтор, к-рый затем вступает в реакцию с дейтерием, образуя колебательно возбуждённые молекулы (см. также Химический лазер ).Известны примеры реализации таких лазеров (пре-им. для военных целей) с дозвуковыми и сверхзвуковыми скоростями продуктов реакций.

255004-11.jpg

Литература по СО2-лазерам

  1. Соболев H. H., Соковиков В. В., Оптические квантовые генераторы на CO2, "УФН", 1967, т. 91, в. 3, с. 425;
  2. Тычинский В. П., Мощные газовые лазеры, там же, с. 389;
  3. Карлов H. В., Конев Ю. Б., Импульсные СО2-лазеры высокого давления, в кн.: Справочник по лазерам, пер. с англ., под ред. A. M. Прохорова, т. 1, M., 1978;
  4. Веденов А. А., Физика электроразрядных СО2-лазеров, M., 1982;
  5. Карлов H. В., Лекции по квантовой электронике, 2 изд., M., 1988;
  6. Голубев В. С.. Лебедев Ф. В., Физические основы технологических лазеров, M., 1987;
  7. Очкин В. H., Волноводные газовые лазеры, M., 1988;
  8. Виттеман В. Дж., СО2-лазер, пер. с англ., M., 1990.

Ю. Б. Конев. В. H. Очкин.

к библиотеке   к оглавлению   FAQ по эфирной физике   ТОЭЭ   ТЭЦ   ТПОИ   ТИ  

(время поиска примерно 20 секунд)

Знаете ли Вы, что релятивизм (СТО и ОТО) не является истинной наукой? - Истинная наука обязательно опирается на причинность и законы природы, данные нам в физических явлениях (фактах). В отличие от этого СТО и ОТО построены на аксиоматических постулатах, то есть принципиально недоказуемых догматах, в которые обязаны верить последователи этих учений. То есть релятивизм есть форма религии, культа, раздуваемого политической машиной мифического авторитета Эйнштейна и верных его последователей, возводимых в ранг святых от релятивистской физики. Подробнее читайте в FAQ по эфирной физике.

НОВОСТИ ФОРУМА

Форум Рыцари теории эфира


Рыцари теории эфира
 23.01.2021 - 13:19: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> Проблема государственного терроризма - Карим_Хайдаров.
23.01.2021 - 12:06: ТЕОРЕТИЗИРОВАНИЕ И МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ - Theorizing and Mathematical Design -> ФУТУРОЛОГИЯ - прогнозы на будущее - Карим_Хайдаров.
23.01.2021 - 09:08: ВОЙНА, ПОЛИТИКА И НАУКА - War, Politics and Science -> ФАЛЬСИФИКАЦИЯ ИСТОРИИ - Карим_Хайдаров.
23.01.2021 - 08:03: СОВЕСТЬ - Conscience -> РАСЧЕЛОВЕЧИВАНИЕ ЧЕЛОВЕКА. КОМУ ЭТО НАДО? - Карим_Хайдаров.
23.01.2021 - 06:26: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Анны ван Дэнски - Карим_Хайдаров.
22.01.2021 - 18:59: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от проф. В.Ю. Катасонова - Карим_Хайдаров.
22.01.2021 - 18:03: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Амары Ельской - Карим_Хайдаров.
22.01.2021 - 13:40: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Вячеслава Осиевского - Карим_Хайдаров.
21.01.2021 - 17:54: ЭКОНОМИКА И ФИНАНСЫ - Economy and Finances -> ПРОБЛЕМА КРИМИНАЛИЗАЦИИ ЭКОНОМИКИ - Карим_Хайдаров.
21.01.2021 - 08:17: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Просвещение от Пламена Паскова - Карим_Хайдаров.
20.01.2021 - 17:39: ВОСПИТАНИЕ, ПРОСВЕЩЕНИЕ, ОБРАЗОВАНИЕ - Upbringing, Inlightening, Education -> Проблема народного образования - Карим_Хайдаров.
18.01.2021 - 11:33: ПЕРСОНАЛИИ - Personalias -> WHO IS WHO - КТО ЕСТЬ КТО - Карим_Хайдаров.
Боровское исследовательское учреждение - Bourabai Research Bourabai Research Institution